gigahertz-optik光度计 光谱辐射计 照度计ISD-1.6-的介绍

gigahertz-optik光度计 光谱辐射计 照度计ISD-1.6-的介绍

脉冲激光二极管、激光雷达激光器、VCSEL和用于测距仪、环境扫描仪和图像捕捉的脉冲led发射几纳秒时长的非常高的峰值功率。 为了测量时间分辨的脉冲形状，需要快速检测器（短上升时间）。 这些通常是小面积的光电二极管，有时直径明显小于1毫米。例如，可以在我们的知识门户中找到有关使用光电二极管进行上升时间和脉冲形状测量的技术细节。光电二极管的小检测器面积导致计量上的限制：

• 激光光斑的范围大于光电二极管的有效区域，造成无法测量辐射功率 (W)。因此，单独使用这种光电二极管无法测量辐射功率 (W)。

• 由于可能的模式（不均匀的激光光斑），光电二极管在激光光斑中的位置至关重要。

• 非常小的光电二极管是不能绝对校准的。

• 无法校准用于将激光点聚焦在光电二极管表面上的光学器件附件。

• 短脉冲长度所需的光电二极管的电子线路进一步限制了校准能力。

为了克服纯光电二极管的局限性，采用了一种基于小型积分球和两个互补光电二极管的技术。

功能与结构

该探测器在一个紧凑的积分球组件中集成了两个光电二极管。第一个光电二极管的上升时间很短，因此与足够快的示波器结合使用，可以测量相对时间分辨脉冲形状（脉冲长度、半宽度、峰值功率）。第二个光电二极管测量单个脉冲或脉冲序列的绝对脉冲能量（以焦耳为单位）。根据脉冲拉伸法，评估由 P-9710 或 P-21 系列的测光仪进行。绝对峰值功率可以从脉冲能量和相对脉冲形状中计算出来。因此，可以表征短持续时间的光信号。

直径为 16 毫米的积分球提供 5 毫米的测量孔径，或者 7 毫米（根据 IEC/EN 60825-1 和 2006/25/EC 的激光眼睛安全标准）的直径，并且可以校准以测量绝对辐射功率 (W)。由于积分球的直径非常小，与较大直径的积分球相比，时间脉冲变形（积分球的脉冲拉伸效应）较小。因此，几纳秒脉冲长度的脉冲几乎不会变形，并且可以以时间分辨的方式进行测量。球体本身、光电二极管和电路由高质量的 CNC 加工铝制外壳封装和屏蔽。对于更高的功率和更大的 10 毫米输入端口，